Уравнение Пуассона (Rjgfuyuny Hrgvvkug)

Уравне́ние Пуассо́на — эллиптическое дифференциальное уравнение в частных производных, которое описывает

электростатическое поле,
гравитационное поле,
стационарное поле температуры,
поле давления,
поле потенциала скорости в гидродинамике.

Оно названо в честь французского физика и математика Симеона Дени Пуассона.

Это уравнение имеет вид:

\Delta \varphi =f,

где $\varphi$ — искомая функция, $\Delta$ — оператор Лапласа, или лапласиан, а $f$ — заданная вещественная или комплексная функция на некотором многообразии.

В трёхмерной декартовой системе координат уравнение принимает форму:

\left({\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}}{\partial y^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}}{\partial z^{2}}}\right)\varphi (x,y,z)=f(x,y,z).

В декартовой системе координат оператор Лапласа записывается в форме $\nabla ^{2}$ ( $\nabla$ — оператор набла) и уравнение Пуассона принимает вид:

{\nabla }^{2}\varphi =f.

Уравнение Пуассона с $f\equiv 0$ называется уравнением Лапласа:

\Delta \varphi =0.

Уравнение Пуассона может быть решено с использованием функции Грина; см., например, статью экранированное уравнение Пуассона. Есть различные методы для получения численных решений. Например, используется итерационный алгоритм — «релаксационный метод».

Уравнение Пуассона в электростатике[править | править код]

Уравнение Пуассона является одним из важнейших уравнений электростатики. Оно широко используется для нахождения электростатического потенциала $\phi (\mathbf {r} )$ ( $\mathbf {r} =x\mathbf {i} +y\mathbf {j} +z\mathbf {k}$ — радиус-вектор) для известного распределения заряда.

В единицах системы СИ:

{\nabla }^{2}\phi =-{\rho  \over \varepsilon _{0}},

где $\phi$ — электростатический потенциал (в вольтах), $\rho$ — объёмная плотность заряда (в кулонах на кубический метр), а $\varepsilon _{0}$ — диэлектрическая проницаемость вакуума (в фарадах на метр). То есть в данном случае роль искомой функции $\varphi$ играет $\phi$ , а роль функции $f$ перенимает $-\rho (\mathbf {r} )/\varepsilon _{0}$ .

В единицах системы СГС то же электростатическое уравнение Пуассона записывается как ${\nabla }^{2}\phi =-{4\pi \rho }.$ . Ниже используется только СИ.

Вывод уравнения для потенциала[править | править код]

Уравнение выводится из закона Гаусса ( $\mathrm {div} \,\mathbf {E} \equiv \nabla \cdot \mathbf {E} ={\rho \over \varepsilon _{0}})$ и определения статического потенциала ( $\mathbf {E} =-\nabla \phi$ )^[1]:

{\rho  \over \varepsilon _{0}}=\nabla \cdot \mathbf {E} =\nabla \cdot (-\nabla \phi )=-\nabla \cdot \nabla \phi =-\nabla ^{2}\phi .

В области пространства, где нет «непарной» плотности заряда, а именно локальные положительные заряды скомпенсированы локальными отрицательными (допустим, ионный заряд локально скомпенсирован электронным):

\rho =0,

и уравнение для потенциала превращается в уравнение Лапласа:

{\nabla }^{2}\phi =0.

Случай точечного заряда и обобщение[править | править код]

Известно, что потенциал, источником которого служит точечный электрический заряд $q$ , имеет вид

\phi _{q}={1 \over 4\pi \varepsilon _{0}}{q \over r}

.

Такой потенциал, называемый кулоновским, есть по сути (а строго говоря при $q=1$ ) функция Грина

\Phi _{1}(x,y,z)={1 \over 4\pi \varepsilon _{0}}{1 \over r}

для уравнения Пуассона, то есть решение уравнения

\Delta \varphi =-{1 \over \varepsilon _{0}}\delta (x)\delta (y)\delta (z)\ ,

где $\delta (x)$ — обозначение дельта-функции Дирака. Произведение трёх дельта-функций есть трехмерная дельта-функция, а $r={\sqrt {x^{2}+y^{2}+z^{2}}}$ .

В связи с этим ясно, что решение уравнения Пуассона с произвольной правой частью может быть записано как

\phi (x,y,z)=\int \rho (\xi ,\eta ,\zeta )\Phi _{1}(x-\xi ,y-\eta ,z-\zeta )d\xi d\eta d\zeta =

=\int {1 \over 4\pi \varepsilon _{0}}{\rho (\xi ,\eta ,\zeta ) \over {\sqrt {(x-\xi )^{2}+(y-\eta )^{2}+(z-\zeta )^{2}}}}d\xi d\eta d\zeta .

Здесь имеется в виду наиболее простой случай «без граничных условий», когда принимается, что на бесконечности решение должно стремиться к нулю. Рассмотрение более общего случая произвольных граничных условий и вообще более подробное изложение - см. в статье Функция Грина.

Физический смысл последней формулы — применение принципа суперпозиции (что возможно, поскольку уравнение Пуассона линейно) и нахождение потенциала как суммы потенциалов точечных зарядов $\rho dV$ .

Случай гауссовой плотности заряда[править | править код]

Для практически важного случая сферически симметричного гауссова распределения заряда $\rho (r)$ :

\rho (r)={\frac {Q}{\sigma ^{3}{\sqrt {2\pi }}^{3}}}\,e^{-r^{2}/(2\sigma ^{2})},

где $Q$ — общий заряд, решение $\phi (r)$ уравнения Пуассона:

{\nabla }^{2}\phi =-{\rho  \over \varepsilon _{0}}

даётся выражением:

\phi (r)={1 \over 4\pi \varepsilon _{0}}{\frac {Q}{r}}\,{\mbox{erf}}\left({\frac {r}{{\sqrt {2}}\sigma }}\right),

где $\mathrm {erf} (x)$ — функция ошибок. Это решение можно проверить напрямую вычислением ${\nabla }^{2}\phi$ . Для $r$ , много больших, чем $\sigma$ , $\mathrm {erf} (x)$ приближается к единице, и потенциал $\phi (r)$ приближается к потенциалу точечного заряда ${1 \over 4\pi \varepsilon _{0}}{Q \over r}$ , как и следовало ожидать.

Уравнение Пуассона в других областях[править | править код]

Сфера электростатики — не единственная область применения уравнения Пуассона. В числе других областей — расчёт гравитационного потенциала $\varphi$ ; его градиент определяет напряжённость гравитационного поля.

Потенциал $\varphi$ , создаваемый точечной массой $m$ , расположенной в начале координат, равен

\varphi _{m}=-{\frac {Gm}{r}},

где $G$ — гравитационная постоянная, $r$ — расстояние от начала координат. На бесконечности потенциал такого вида обращается в ноль. В общем случае произвольного распределения массы, описываемого координатно-зависимой плотностью $\rho$ (кг/м³), уравнение Пуассона записывается:

\nabla ^{2}\varphi =4\pi G\rho .

С точностью до замены $-1/\varepsilon _{0}\to 4\pi G$ и изменения смысла величины $\rho$ («плотность заряда» $\to$ «плотность массы»), уравнение подобно соответствующему электростатическому уравнению. Правда, в случае гравитационных сил не бывает ситуации отталкивания, но на решении этот факт никак не сказывается.

Решение такой же вид, как и в электростатике:

\varphi (x,y,z)=-\int G{\rho (\xi ,\eta ,\zeta ) \over {\sqrt {(x-\xi )^{2}+(y-\eta )^{2}+(z-\zeta )^{2}}}}d\xi d\eta d\zeta .

Рассмотрение уравнения Пуассона в остальных упоминавшихся в преамбуле областях физики может быть выполнено аналогично, только со специфическим для конкретной области смыслом входящих в него величин.

См. также[править | править код]

Примечания[править | править код]

↑ А. М. Макаров, Л. А. Лунева. Основы электромагнетизма : Том 3 курса системы открытого образования "Физика в техническом университете" : [арх. 30 июля 2020]. — МГТУ им. Н. Э. Баумана, 2002.

Ссылки[править | править код]

Poisson Equation at EqWorld: The World of Mathematical Equations.
L.C. Evans, Partial Differential Equations, American Mathematical Society, Providence, 1998. ISBN 0-8218-0772-2
A. D. Polyanin, Handbook of Linear Partial Differential Equations for Engineers and Scientists, Chapman & Hall/CRC Press, Boca Raton, 2002. ISBN 1-58488-299-9

[1] А. М. Макаров, Л. А. Лунева. Основы электромагнетизма : Том 3 курса системы открытого образования "Физика в техническом университете" : [арх. 30 июля 2020]. — МГТУ им. Н. Э. Баумана, 2002.

[1]