Электрическая индукция (|lytmjncyvtgx nu;rtenx)

Не следует путать с явлением электростатической индукции.

Не следует путать с явлением электромагнитной индукции.

Электрическая индукция
${\vec {D}}$
Размерность	L−2TI
Единицы измерения
СИ	Кл/м²
Примечания
Векторная величина

Электри́ческая инду́кция (электри́ческое смеще́ние) — векторная величина, равная сумме вектора напряжённости электрического поля и вектора поляризованности.

В СИ: $\mathbf {D} =\varepsilon _{0}\mathbf {E} +\mathbf {P}$.

В СГС: $\mathbf {D} =\mathbf {E} +4\pi \mathbf {P}$.

Величина электрической индукции в системе СГС измеряется в СГСЭ или СГСМ единицах, а в Международной системе единиц (СИ) — в кулонах, деленных на м² (L⁻²TI). В рамках СТО векторы $\mathbf {D}$ и $\mathbf {H}$ (напряжённость магнитного поля) объединяются в единый тензор, аналогичный тензору электромагнитного поля.

Определяющие уравнения

Уравнения для вектора индукции в СГС имеют вид (2-я пара уравнений Максвелла)

$\mathrm {div} \,\mathbf {D} =4\pi \rho$

$\mathrm {rot} \,\mathbf {H} ={4\pi \over c}\mathbf {j} +{1 \over c}{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$

В СИ

$\mathrm {div} \,\mathbf {D} =\rho$

$\mathrm {rot} \,\mathbf {H} =\mathbf {j} +{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$

Здесь $\rho$ — плотность свободных зарядов, а $\mathbf {j}$ — плотность тока свободных зарядов. Введение вектора $\mathbf {D}$, таким образом, позволяет исключить из уравнений Максвелла неизвестные молекулярные токи и поляризационные заряды.

Материальные уравнения

Для полного определения электромагнитного поля уравнения Максвелла необходимо дополнить материальными уравнениями, связывающими векторы $\mathbf {D}$ и $\mathbf {E}$ (а также $\mathbf {H}$ и $\mathbf {B}$) в веществе. В вакууме эти векторы совпадают, а в веществе связь между ними зачастую предполагают линейной:

$D_{i}=\sum \limits _{j=1}^{3}\varepsilon _{ij}E_{j}$.

Величины $\varepsilon _{ij}$ образуют тензор диэлектрической проницаемости. Он может зависеть как от точки внутри тела, так и от частоты колебаний электромагнитного поля. В изотропных средах тензор диэлектрической проницаемости сводится к скаляру, называемому также диэлектрической проницаемостью. Материальные уравнения для $\mathbf {D}$ приобретают тогда простой вид:

$\mathbf {D} =\varepsilon \mathbf {E}$.

Имеются среды, для которых зависимость между $\mathbf {D}$ и $\mathbf {E}$ является нелинейной (в основном — сегнетоэлектрики).

Граничные условия

На границе двух веществ скачок нормальной компоненты $D_{n}$ вектора $\mathbf {D}$ определяется поверхностной плотностью свободных зарядов:

$D_{2n}-D_{1n}=4\pi \sigma (\mathbf {r} )\,$ (в СГС)

$D_{2n}-D_{1n}=\sigma (\mathbf {r} )\,$ (в СИ),

где $\mathbf {r}$ — точка на поверхности раздела, $\mathbf {n}$ — вектор нормали к этой поверхности в данной точке (ориентированный из первой среды во вторую), $\sigma (\mathbf {r} )$ — поверхностная плотность свободных зарядов.

Для диэлектриков такое уравнение означает, что нормальная компонента вектора $\mathbf {D}$ непрерывна на границе сред. Простого уравнения для касательной составляющей $\mathbf {D}$ записать нельзя, она должна определяться из граничных условий для $\mathbf {E}$ и материальных уравнений.

Литература

• Сивухин Д. В. Общий курс физики. — Изд. 4-е, стереотипное. — М.: Физматлит; Изд-во МФТИ, 2004. — Т. III. Электричество. — 656 с. — ISBN 5-9221-0227-3; ISBN 5-89155-086-5..

См. также

• Напряжённость электрического поля
• Уравнения Максвелла
• Теорема Гаусса
• Вектор электрической поляризации