Квант магнитного потока (Tfgum bgiunmukik hkmktg)
CODATA значения | Единицы | |
---|---|---|
Φ0 | 2.067833 848 … × 10−15 | Вб |
KJ | 483597,8484… × 109 | Гц/В |
KJ-90 | 483597,9 × 109 | Гц/В |
Квант магнитного потока — макроскопическое квантовое явление, состоящее в том, что магнитный поток через кольцо из сверхпроводника с током может принимать только дискретные значения с минимальным значением Φ0 = h/(2e) ≈ 2.067833 848 … × 10−15 Вб, которое представляет собой комбинацию фундаментальных физических констант: постоянной Планка h и элементарного электрического заряда e. Следовательно, его значение одинаково для любого сверхпроводника. Явление квантования потока было открыто экспериментально Б. С. Дивером[англ.] и У. М. Фэрбэнком[англ.][1] и независимо Р. Доллом[нем.] и М. Небауэром[нем.] в 1961 году[2]. Квантование магнитного потока тесно связано с эффектом Литтла — Паркса[3], но было предсказано ранее Фрицем Лондоном в 1948 году с использованием феноменологической модели[англ.][4][5].
Обратная величина кванта потока, 1/Φ0, называется постоянной Джозефсона и обозначается KJ. Это константа пропорциональности измеримая в эффекте Джозефсона, связывающая разность потенциалов на переходе Джозефсона с частотой облучения. Эффект Джозефсона очень широко используется для создания стандарта для высокоточных измерений разности потенциалов, которые (с 1990 по 2019 год) были связаны с фиксированным, условным значением[англ.] постоянной Джозефсона, обозначаемой KJ-90. С переопределением основных единиц СИ в 2019 году постоянная Джозефсона имеет точное значение KJ = 483 597,84841698 ГГц⋅В−1[6], которое заменило общепринятое значение KJ-90.
Введение
[править | править код]В следующих физических уравнениях используются единицы СИ. В единицах СГС появится коэффициент c (скорость света).
В классической электродинамике магнитный поток, обозначаемый символом Φ, пронизывающий некоторый контур или петлю, определяется как магнитное поле B, умноженное на площадь петли S, то есть Φ = B ⋅ S. Вектора B и S могут быть произвольными, как и Φ. Однако, для сверхпроводящей петлей или отверстия в объёмном сверхпроводнике, магнитный поток, пронизывающий такую дыру/петлю, квантуется.
Сверхпроводящие свойства в каждой точке сверхпроводника описываются комплексной квантово-механической волновой функцией Ψ(r,t) — сверхпроводящим параметром порядка. Как и любую комплексную функцию, Ψ можно записать в виде Ψ = Ψ0eiθ, где Ψ0 — амплитуда, а θ — фаза. Изменение фазы θ на 2πn не изменит Ψ и, соответственно, не изменит никаких физических свойств. Однако в сверхпроводнике с нетривиальной топологией, например сверхпроводнике с дыркой или сверхпроводящей петле/цилиндре, фаза θ может непрерывно изменяться от некоторого значения θ0 до значения θ0 + 2πn по мере обхода дырки/петли и приходит к одному и тому же исходному значению. Если это так, то в дырке/петле захвачено n квантов магнитного потока[5], как показано ниже:
При минимальном взаимодействии[англ.] ток вероятности куперовских пар в сверхпроводнике равен
Здесь волновая функция представляет собой параметр порядка Гинзбурга — Ландау
Подставив в выражение тока вероятности, получим
В то время как внутри объёма сверхпроводника плотность тока J равна нулю. Поэтому Интегрирование вокруг отверстия/петли с использованием теоремы Стокса и даёт
Отсюда, поскольку параметр порядка должен иметь то же значение, когда интеграл возвращается в ту же точку[7]
Из-за эффекта Мейснера магнитная индукция B внутри сверхпроводника равна нулю. Точнее, магнитное поле H проникает в сверхпроводник на небольшое расстояние, называемое лондоновской глубиной проникновения магнитного поля (обозначается λL и обычно составляет ≈ 100 nm). Экранирующие токи также протекают в этом λL-слое вблизи поверхности, создавая намагниченность M внутри сверхпроводника, которая полностью компенсирует приложенное внешнее поле H, в результате чего B = 0 внутри сверхпроводника.
Магнитный поток, вмороженный в петлю/дырку (плюс её λL-слой), всегда будет квантоваться. Однако величина кванта потока равна Φ0 только тогда, когда путь/траекторию вокруг описанной выше дырки можно выбрать так, чтобы она лежала в сверхпроводящей области без экранирующих токов, то есть на расстоянии нескольких λL от поверхности. Существуют геометрии, где это условие не может быть выполнено, например, петля из очень тонкой (≤ λL) сверхпроводящей проволоки или цилиндр с такой же толщиной стенок. В последнем случае поток имеет значение, отличное от Φ0.
Квантование потока является ключевой идеей лежащей в основе физики СКВИДа, который является одним из самых чувствительных доступных магнитометров.
Квантование потока также играет важную роль в физике сверхпроводников II рода. Когда такой сверхпроводник (теперь уже без дырок) помещают в магнитное поле с напряжённостью между первым критическим полем Hc1 и вторым критическим полем Hc2, поле частично проникает в сверхпроводник в виде абрикосовских вихрей. Вихрь Абрикосова состоит из нормального ядра — цилиндра нормальной (несверхпроводящей) фазы диаметром порядка ξ сверхпроводящей длины когерентности. Нормальная сердцевина играет роль дырки в сверхпроводящей фазе. Силовые линии магнитного поля проходят вдоль этого нормального сердечника через весь образец. Экранирующие токи циркулируют в λL-окрестности сердечника и экранируют остальную часть сверхпроводника от магнитного поля в сердечнике. Всего каждый такой абрикосовский вихрь несёт один квант магнитного потока Φ0.
Измерение магнитного потока
[править | править код]![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/4/4f/Flux_quantization.png/220px-Flux_quantization.png)
До переопределения основных единиц СИ в 2019 году квант магнитного потока измерялся с большой точностью с использованием эффекта Джозефсона. В сочетании с измерением постоянной фон Клитцинга RK = h/e2 это обеспечило наиболее точные значения постоянной Планка h, полученные до 2019 года. Это может противоречить интуиции, поскольку h обычно связано с поведением микроскопически малых систем, тогда как квантование магнитного потока в сверхпроводнике и квантовый эффект Холла связаны с термодинамически большим числом частиц.
В результате переопределения основных единиц СИ в 2019 году постоянная Планка h имеет фиксированное значение 6,626 07015 × 10−34 Дж ⋅ Гц−1,который вместе с определениями секунды и метра даёт официальное определение килограмма. Кроме того, элементарный заряд также имеет фиксированное значение e = 1,602 176 634⋅10−19 Кл для определения ампера. Следовательно, и постоянная Джозефсона KJ = (2e)/h, и постоянная фон Клитцинга RK = h/e2 имеют фиксированные значения, и эффект Джозефсона наряду с квантовым эффектом Холла становятся первичным практическим применением[8] для определения ампера и других электрических единиц в СИ.
Примечания
[править | править код]- ↑ Deaver, Bascom; Fairbank, William (July 1961). "Experimental Evidence for Quantized Flux in Superconducting Cylinders". Physical Review Letters. 7 (2): 43—46. Bibcode:1961PhRvL...7...43D. doi:10.1103/PhysRevLett.7.43.
- ↑ Doll, R.; Näbauer, M. (July 1961). "Experimental Proof of Magnetic Flux Quantization in a Superconducting Ring". Physical Review Letters. 7 (2): 51—52. Bibcode:1961PhRvL...7...51D. doi:10.1103/PhysRevLett.7.51.
- ↑ Parks, R. D. (1964-12-11). "Quantized Magnetic Flux in Superconductors: Experiments confirm Fritz London's early concept that superconductivity is a macroscopic quantum phenomenon". Science (англ.). 146 (3650): 1429—1435. doi:10.1126/science.146.3650.1429. ISSN 0036-8075. PMID 17753357. Архивировано 3 февраля 2023. Дата обращения: 3 февраля 2023.
- ↑ London, Fritz. Superfluids: Macroscopic theory of superconductivity : [англ.]. — John Wiley & Sons, 1950. — P. 152 (footnote).
- ↑ 1 2 The Feynman Lectures on Physics Vol. III Ch. 21: The Schrödinger Equation in a Classical Context: A Seminar on Superconductivity, Section 21-7: Flux quantization . feynmanlectures.caltech.edu. Дата обращения: 21 января 2020. Архивировано 7 июня 2023 года.
- ↑ Mise en pratique for the definition of the ampere and other electric units in the SI . BIPM. Дата обращения: 3 февраля 2023. Архивировано из оригинала 8 марта 2021 года.
- ↑ Shankar, Ravi. Principles of Quantum Mechanics. — Springer Verlag, 2014. — «eq. 21.1.44». — ISBN 9781461576754.
- ↑ BIPM - mises en pratique . www.bipm.org. Дата обращения: 21 января 2020. Архивировано 9 апреля 2020 года.