Квантовая теория рассеяния (Tfgumkfgx mykjnx jgvvyxunx)
Квантовая теория рассеяния — раздел квантовой механики, описывающий рассеяние частиц на изолированном рассеивающем центре. В простейшем случае, этот центр характеризуется потенциалом. Обычно предполагается, что потенциал стремится к нулю по мере удаления от рассеивающего центра.
Постановка задачи
[править | править код]![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/b/bb/%D0%9F%D0%BE%D1%81%D1%82%D0%B0%D0%BD%D0%BE%D0%B2%D0%BA%D0%B0_%D0%B7%D0%B0%D0%B4%D0%B0%D1%87%D0%B8_%D0%BE_%D0%BA%D0%B2%D0%B0%D0%BD%D1%82%D0%BE%D0%B2%D0%BE%D0%BC_%D1%80%D0%B0%D1%81%D1%81%D0%B5%D1%8F%D0%BD%D0%B8%D0%B8.svg/300px-%D0%9F%D0%BE%D1%81%D1%82%D0%B0%D0%BD%D0%BE%D0%B2%D0%BA%D0%B0_%D0%B7%D0%B0%D0%B4%D0%B0%D1%87%D0%B8_%D0%BE_%D0%BA%D0%B2%D0%B0%D0%BD%D1%82%D0%BE%D0%B2%D0%BE%D0%BC_%D1%80%D0%B0%D1%81%D1%81%D0%B5%D1%8F%D0%BD%D0%B8%D0%B8.svg.png)
В учебнике Ландау и Лифшица по квантовой механике[1] задача о рассеянии ставится следующим образом.
На силовой центр падает пучок частиц с волновым вектором и плотностью . Измеряется число частиц , которые попадают в детектор в единицу времени:
- ,
где и сферические углы детектора в системе координат, начало которой помещено в рассеивающий центр (ось направлена вдоль вектора , а — телесный угол, под которым детектор виден из начала координат. Для решения этой задачи рассмотрим стационарное уравнение Шрёдингера:
- .
Свободная частица, движущаяся в положительном направлении оси , описывается плоской волной: . Рассеянные частицы описываются вдали от центра расходящейся сферической волной вида , следовательно, будем искать решение уравнения Шрёдингера со следующей асимптотикой на бесконечности:
- .
В результате решения этого уравнения мы получим амплитуду рассеяния и, следовательно, эффективное сечение рассеяния . При решении задач рассеяния в квантовой механике широко применяется метод фазовых функций.
Классическое и квантовое рассеяние
[править | править код]Вышеприведенная постановка задачи существенно отличается от классической теории рассеяния, где начальное условие характеризуется прицельным параметром. В квантовой механике понятие траектории теряет смысл, поэтому говорить о прицельном параметре некорректно.
Возможна формулировка задачи о рассеянии, которая допускает единую интерпретацию как в классической, так и в квантовой механике [2]
Обратная задача квантовой теории рассеяния
[править | править код]Обратная задача квантовой теории рассеяния — определение вида рассеивающего потенциала по известным характеристикам рассеяния в квантовой механике. Имеет большое практическое значение в экспериментальной физике элементарных частиц для интерпретации экспериментальных данных по рассеянию и определения различных характеристик элементарных частиц, не измеряемых непосредственно на опыте[3]
Обратная задача квантовой теории рассеяния решена исчерпывающим образом для случев сферически симметричного потенциала , удовлетворяющего условию , [4][5] а также для одномерного уравнения Шредингера[3] и для систем уравнений с радиальными операторами[6].
Сферически симметричный потенциал определяется по заданной для всех значений волнового вектора одной из фаз S-матрицы . Если соответствующий радиальный оператор Шредингера имеет дискретный спектр, то потенциал определяется по фазе неоднозначно[4]
Примечания
[править | править код]- ↑ Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Квантовая механика (неопр.). — 1989.
- ↑ Ю.М.Широков. Единый формализм для квантовой и классической теорий рассеяния // Теоретическая и математическая физика : журнал. — 1979. — Т. 38, № 3. — С. 313—319.
- ↑ 1 2 Л. Д. Фаддеев, “Обратная задача квантовой теории рассеяния” Архивная копия от 20 сентября 2018 на Wayback Machine, УМН, 14:4(88) (1959), 57–119; J. Math. Phys., 4 (1963), 72–104
- ↑ 1 2 Крейн, 1972, с. 453-454.
- ↑ Л. Д. Фаддеев,“Обратная задача квантовой теории рассеяния. II” Архивная копия от 5 августа 2020 на Wayback Machine, Итоги науки и техн. Сер. Соврем. пробл. мат., 3, ВИНИТИ, М., 1974, 93–180; J. Soviet Math., 5:3 (1976), 334–396
- ↑ Агранович, 1959, с. 5.
Литература
[править | править код]- Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Квантовая механика (нерелятивистская теория). — Издание 4-е. — М.: Наука, 1989. — 768 с. — («Теоретическая физика», том III). — ISBN 5-02-014421-5.
- С. Сунакава Квантовая теория рассеяния. - М., Мир, 1979. - 265 c.
- Базь А. И., Зельдович Я. Б., Переломов А. М. Рассеяние, реакции и распады в нерелявиcтской квантовой механике. - М., Наука, 1966.
- Ву Т. Ю., Омура Т. Квантовая теория рассеяния. - М., Наука, 1969.
- Гольдбергер М., Ватсон К. Теория столкновений. - М., Мир, 1967.
- Мотт Н., Месси Г. Теория атомных столкновений. - М., Мир, 1969.
- Ньютон Р. Теория рассеяния волн и частиц. - М., Мир, 1969.
- Мигдал А. Б., Крайнов В. П. Приближенные методы квантовой механики. - М., Наука, 1966.
- Жигунов, В. П., Захарьев, Б. Н. Методы сильной связи каналов в квантовой теории рассеяния. - М., Атомиздат, 1974. - 223 с.
- Де Альфаро, В., Редже, Т. Потенциальное рассеяние. - М., Мир, 1966. - 274 с.
- Крейн Г. Г. Функциональный анализ. — М.: Наука, 1972. — 544 с.
- Агранович М. С., Марченко В. А. Обратная задача квантовой теории рассеяния. — М.: Физматгиз, 1959. — 267 с.