Канонический ансамбль (Tgukuncyvtnw guvgbQl,)

Канони́ческий анса́мбль — статистический ансамбль, отвечающий физической системе, которая обменивается энергией с окружающей средой (термостатом), находясь с ней в тепловом равновесии, но не обменивается веществом, поскольку отделена от термостата непроницаемой для частиц перегородкой. Параметрами сокращенного описания такой системы являются число частиц $N$ и средняя энергия ${\bar {E}}$.

Распределение Гиббса

В канонический ансамбль входят микроскопические состояния с разной энергией. Вероятность реализации данного конкретного состояния с энергией $E_{\tau }$ зависит только от значения энергии и задаётся распределением Гиббса

$w_{\tau }={\frac {1}{Z}}e^{-E_{\tau }/k_{B}T}$,

где Z - постоянная нормировки, которая выбирается из условия, что сумма вероятностей равна 1.

$Z=\sum _{\tau }e^{-E_{\tau }/k_{B}T}$.

Z называется статистической суммой.

Классический случай

Объём фазового пространства, занимаемый каноническим ансамблем из $N$ одинаковых частиц, называется статистической суммой, которая задаётся формулой.

$Z_{N}={\frac {1}{N!}}\int {\frac {d^{3N}pd^{3N}q}{h^{3N}}}\exp[-\beta H(p,q)]$

где $\beta =1/k_{B}T$. Соответствия с общим случаем: $\tau \to (p,q)$, $\sum _{\tau }\to \int {\frac {d^{3N}pd^{3N}q}{h^{3N}}}$ а $E_{\tau }\to H(p,q)$. Множитель $1/N!$ появляется в соответствии с принципом неразличимости частиц.

Литература

• Хилл Т. Статистическая Механика, принципы и избранные приложения. — М.: ИЛ, 1960.