Дрейф носителей тока (:jyws ukvnmylyw mktg)

Перейти к навигации Перейти к поиску

Дрейф носителей тока — направленное движение носителей тока в полупроводниках под действием внешних полей, накладывающееся на их тепловое движение. Плотность тока, возникающего в результате дрейфа носителей тока в электрическом поле E (дрейфового тока), выражается следующим образом[1]:

где  — удельная электропроводность, n и p — концентрации электронов проводимости и дырок, и  — их подвижности. Полный ток проводимости в полупроводнике складывается из дрейфового тока, диффузионного тока и термоэлектрического тока, обусловленного наличием градиента температуры. Дрейф носителей тока может также возникать в результате акустоэлектрического эффекта или фотоэлектрического эффекта[1]. Для дрейфа неравновесных носителей, следует учитывать поле объёмных зарядов наряду с внешним полем, и рекомбинацию носителей тока[1]. В результате движение инжектированных неравновесных носителей во внешнем электрическом поле описывается амбиполярной подвижностью

которая в общем случае отличается от и . При (собственный полупроводник) , при (полупроводник n-типа) , при (полупроводник p-типа)  — в примесных полупроводниках совпадает с подвижностью неосновных носителей. Во внешнем электрическом поле E скорость движения пакета неравновесных носителей равна [2].

Важной характеристикой дрейфа носителей тока является длина дрейфа — среднее расстояние, которое проходят носители от места их генерации до места рекомбинации. Длина дрейфа равна , где  — время жизни неравновесных носителей. Длину дрейфа можно измерить тем же методом, что и измерение длины диффузии. В анизотропных кристаллах направление дрейфа может не совпадать с направлением электрического поля, что приводит к рассмотрению подвижностей как тензорные величины. В сильных полях дрейф может быть анизотропным даже в изотропных многодолинных полупроводниках. В общем случае, направление дрейфа носителей тока не совпадает с направлением внешнего электрического поля в присутствии поперечного магнитного поля. Например, в сильном магнитном поле H (удовлетворяющем условию , перпендикулярном внешнему электрическому полю E, дрейф носителей тока происходит в направлении, перпендикулярном E и H, со скоростью , не зависящей от подвижности носителей. Одновременно с этим носители движутся по окружности с циклотронной частотой[2].

Примечания

[править | править код]

Литература

[править | править код]
  • Эпштейн Э. М. Дрейф носителей тока // Физика твёрдого тела: Энциклопедический словарь / Гл. ред. В. Г. Барьяхтар. — Киев: «Наукова Думка», 1996. — Т. 1. — 656 с. — ISBN 5-12-004063-2.