Спин-фононное взаимодействие (Vhnu-skukuuky f[gnbk;ywvmfny)

Взаимодействие между магнитными моментами парамагнитных частиц в веществе или ядер (системы спинов) и упругими колебаниями окружающей их среды (фононами). Различают электронное спин-фононное взаимодействие и ядерное спин-фононное взаимодействие.

Электронное спин-фононное взаимодействие в парамагнитных кристаллах обусловлено различными механизмами. В «разбавленных» парамагнетиках — кристаллах, где решётку образуют диамагнитные ионы, а парамагнитные ионы замещают лишь незначительную их часть и практически не взаимодействуют друг с другом, основную роль играет механизм Ван Флека. Диамагнитные ионы в таких кристаллах создают сильное электрическое внутрикристаллическое поле. Распространение акустических волн в кристалле приводит к периодическому искажению кристаллической решётки и, следовательно, к периодическому изменению внутрикристаллического поля. Переменное поле влияет на орбитальное движение электронов парамагнитного иона и тем самым на его орбитальный магнитный момент, изменение которого посредством спин-орбитального взаимодействия вызывает переориентацию спинового магнитного момента иона.

В материалах с большой плотностью парамагнитных частиц, где нельзя пренебрегать влиянием парамагнитных ионов друг на друга, главную роль при спин-фононное взаимодействие играет механизм Валлера. При упругих колебаниях решётки расстояния между парамагнитными ионами изменяются с частотой этих колебаний. Возникает осциллирующее магнитное поле, которое взаимодействует со спиновым и орбитальными магнитными моментами парамагнитных частиц.

Электронное спин-фононное взаимодействие сильно проявляется в парамагнитных кристаллах с ионами группы железа и редкоземельными ионами, например в ${\ce {Al2O3}}$, с примесью ионов ${\ce {Cr^3+}}$, в ${\ce {CaFe2}}$ с ${\ce {Eu^2+}}$ .

Передача энергии фононов системе спинов происходит в два этапа: от фононов к орбитальному движению электронов и от орбитального движения к спинам. Такое спин-решёточное взаимодействие может осуществляться посредством двух процессов: прямого и непрямого. В прямых, или однофононных, процессах перехода иона с верхнего энергетического уровня $\xi _{i}$ на нижний $\xi _{j}$ сопровождается переориентацией магнитного момента электрона и излучением одного фонона с энергией $h\nu _{o}=\xi _{i}-\xi _{j}$при обратном процессе происходит поглощение энергии фонона и соответствующее увеличение энергии спиновой системы. Прямые процессы преобладают при низких температурах; они, например наблюдаются во многих парамагнитных системах при температурах жидкого гелия.

С повышением температуры энергия колебаний кристаллической решетки возрастает и начинает преобладать непрямой, или комбинационный (многофононный) процесс спин-решеточного взаимодействия: при переходах с уровня $\xi _{i}$ на уровень $\xi _{j}$ может происходить одновременно поглощение фононов с энергией $h\nu _{1}$ и излучение фононов с энергией $h\nu _{2}$ , так что в результате выполняется условие $\xi _{i}-\xi _{j}=h(\nu _{1}-\nu _{2})$.

В непрямых процессах участвуют нормальные колебания решетки, характерные для данной температуры, поскольку частоты $\nu _{1}$ и $\nu _{2}$ могут иметь различные значения в широких пределах; в прямых процессах принимают участие только фононы резонансной частоты $\nu _{o}$.

Для количественной оценки процессов спин-решеточной релаксации и спин-фононного взаимодействия пользуются константами спин-фононного взаимодействия, характеризующими зависимость изменения энергии спиновой системы от деформации решетки. Константы спин-фононного взаимодействия $G_{i}jkl$ являются компонентами тензора, вид которого существенной зависит от симметрии локального электрического поля вблизи парамагнитного иона. Для определения $G_{i}jkl$ чаще всего пользуются методами одноосного сжатия и акустического парамагнитного резонанса. Первый состоит в измерении сдвига линий электронного парамагнитного резонанса под действием одноосного давления, вызывающего статическую деформацию парамагнетика. Величина сдвига пропорциональна первой степени констант спин-фононного взаимодействия, что позволяет определить величину и знак этих констант.

В случае ядерного спин-фононного взаимодействия связь упругих колебаний твердого тела с системой ядер спинов осуществляется посредством нескольких видов электрических и магнитных взаимодействий, сила которых периодически модулируется акустическими колебаниями. Такими взаимодействиями являются магнитное взаимодействие между спинами соседних ядер - спиновое взаимодействие; электрическое взаимодействие между квадрупольными моментами ядра и градиентом электрического поля, создаваемым внешним (по отношению к ядру) зарядам; сверхтонкое взаимодействие в ферромагнитных материалах; взаимодействие ядер магнитного момента со слабым радиочастотным магнитным полем, возникающем при распространении поперечной звуковой волны в металле, и др.

Ядра со спином $I>1/2$ обладают электрическим квадрупольным моментом. Акустические колебания кристаллической решетки вызывают периодические изменения градиента внутрикристаллических электрических полей, которые взаимодействуя с квадрупольным моментом ядра, осуществляют ядерное спин-фононное взаимодействие. Передача энергии акустических колебаний ядерным спинам осуществлялась главным образом за счет ядерного электрического квадрупольного взаимодействия. Такие взаимодействия наблюдаются в щелочно-галоидных взаимодействиях, содержащих ядра, например ${\ce {^{23}Na}}$, ${\ce {^{79}_Br}}$; в полупроводниках группы ${\ce {A^{III}B^{V}}}$, таких как InSb, который содержит ядра ${\ce {^{115}_In}}$, и др.; в монокристаллах металлов, например Ta.

Ядерное спин-фононное взаимодействие чаще всего характеризуется коэффициентом спин-фононного поглощения звука, который позволяет получить информацию о природе и величине внутренних магнитных полей и о процессах ядерной спин-решеточной релаксации, определять величину ядерного квадрупольного взаимодействия и др. Ядерное спин-фононное взаимодействие изучается с помощью методов, используемых при наблюдении акустического ядерного магнитного резонанса, т.е. в области частот от 1 до 100 МГц.

Литература

• Такер Дж., Рэмптон В., Гиперзвук в физике твердого тела, перевод с англ., Москва, 1975
• Бадалян В.Г., Магнитная квантовая акустика, Москва, 1977