Потенциал Юлинга (Hkmyuengl ?lnuig)

Вакуум (светло-синий) действует как поляризуемая среда (состоящая из виртуальных пар частица-античастица), которая немного изменяет электрический потенциал электрона (изображён в середине со знаком минус).

Потенциал Юлинга в квантовой электродинамике описывает потенциал взаимодействия между двумя электрическими зарядами, который, помимо классического кулоновского потенциала, содержит дополнительный член, отвечающий за электрическую поляризацию вакуума. Этот потенциал был предсказан Эдвином Альбрехтом Юлингом в 1935 году.

Поправки Юлинга во взаимодействие зарядов в вакууме учитывают, что электромагнитное поле точечного заряда не действует на расстоянии мгновенно, а представляет собой взаимодействие, происходящее посредством переносчиков взаимодействий — фотонов. В квантовой теории поля из-за принципа неопределённости между энергией и временем один фотон может на короткое время сформировать виртуальную пару частица-античастица, которая влияет на точечный заряд. Этот эффект называется поляризацией вакуума, потому что он делает вакуум похожим на поляризуемую среду. Безусловно, доминирующий вклад вносит самая лёгкая заряженная элементарная частица — электрон (из-за малости массы вероятность её создания и длительность существования максимальны). Поправки Юлинга в повседневной практике незначительны, но позволяют с высокой точностью рассчитывать спектральные линии водородоподобных атомов.

Определение

Потенциал Юлинга определяется выражением

$V(r)={\frac {-e^{2}}{4\pi r}}\left(1+{\frac {e^{2}}{6\pi ^{2}}}\int _{1}^{\infty }dx\,e^{-2rm_{\text{e}}x}{\frac {2x^{2}+1}{2x^{4}}}{\sqrt {x^{2}-1}}\right)\,,$

откуда видно, что этот потенциал представляет собой поправку к классическому кулоновскому потенциалу. Здесь $m_{\text{e}}$ — масса электрона и $e$ — его заряд, измеренный на больших расстояниях.

Если $r\gg 1/m$, этот потенциал упрощается до

$V(r)\approx {\frac {-e^{2}}{4\pi r}}\left(1+{\frac {e^{2}}{16\pi ^{3/2}}}{\frac {1}{(m_{\text{e}}r)^{3/2}}}e^{-2m_{\text{e}}r}\right)\,,$

в то время как для другого предельного случая $r\ll 1/m$ получается

$V(r)\approx {\frac {-e^{2}}{4\pi r}}\left(1+{\frac {e^{2}}{6\pi ^{2}}}\left(\log {\frac {1}{m_{\text{e}}r}}-\gamma -{\frac {5}{6}}\right)\right)\,,$

где $\gamma$ — постоянная Эйлера — Маскерони (0,57721. . .).

Характеристики

Недавно было показано, что приведённый выше интеграл в выражении $V(r)$ можно вычислить в замкнутой форме с помощью модифицированных функций Бесселя второго рода $K_{0}(z)$ и его последующие интегралы.

Влияние на атомные спектры

Диаграмма Фейнмана для поляризации вакуума. Представление виртуальной пары частица-античастица (петля со стрелками) в виде поправки на собственную энергию фотона (волнистая линия).

Поскольку потенциал Юлинга даёт значительный вклад только на малых расстояниях вблизи ядра, он в основном влияет на энергию s-орбиталей. Квантово-механическая теория возмущений может быть использована для расчёта этого влияния в атомном спектре атомов. Поправки квантовой электродинамики для вырожденных уровней энергии $2\mathrm {S} _{1/2}$ атома водорода определяются выражением

$\Delta E(2\mathrm {S} _{1/2})\approx -1{.}122\times 10^{-7}\,{\text{эВ}}$

до ведущего порядка параметра $m_{\text{e}}c^{2}$.

Поскольку волновая функция s-орбиталей не обращается в нуль в начале координат, то поправки, обеспечиваемые потенциалом Юлинга, имеют порядок ${\textstyle \alpha ^{5}}$ (где ${\textstyle \alpha }$ — постоянная тонкой структуры), и она становится менее важной для орбиталей с более высоким азимутальным квантовым числом. Это энергетическое расщепление в спектрах примерно в десять раз меньше, чем поправки на тонкую структуру, вычисляемую из уравнения Дирака для атома водорода, и это расщепление известно как лэмбовский сдвиг (который включает потенциал Юлинга и дополнительные более высокие поправки из квантовой электродинамики).

Эффект Юлинга также играет центральную роль в мюонном водороде, поскольку большая часть сдвига энергии возникает из-за поляризации вакуума. В отличие от других переменных, таких как расщепление тонкой структуры, которые масштабируются вместе с массой мюона, то есть с коэффициентом ${\textstyle m_{\mu }/m_{\mathrm {e} }\approx 200}$, масса лёгкого электрона продолжает оставаться решающим характеристическим размером для потенциала Юлинга. Энергетические поправки составляют по порядку величины ${\textstyle (m_{\mu }^{3}/m_{\mathrm {e} }^{2})c^{2}\alpha ^{5}}$.