Инвариантная масса (Nufgjngumugx bgvvg)

Инвариантная масса, неизменная масса^[1] — это скалярная физическая величина, имеющая размерность массы, вычисляемая как функция энергии и импульса всех составных частей замкнутой физической системы и инвариантная относительно преобразований Лоренца.^[2]

У физических систем с времениподобным четырёхимпульсом инвариантная масса положительна, у физических систем с нулевым четырехимпульсом (безмассовых физических систем, например, один фотон или множество фотонов, движущихся в одном и том же направлении) инвариантная масса равна нулю.

Если объекты внутри системы находятся в относительном движении, то инвариантная масса всей системы будет отличаться от суммы масс образующих её объектов.^[2]

Для изолированной "массивной" системы центр масс системы движется по прямой с постоянной субсветовой скоростью. В системе отсчёта, относительно которой скорость центра масс равна нулю, общий импульс системы равен нулю, и систему в целом можно рассматривать как "находящуюся в состоянии покоя". В этой системе отсчёта инвариантная масса системы равна общей энергии системы, делённой на квадрат скорости света {{"c"²}}. Эта общая энергия является "минимальной" энергией, которую можно наблюдать у системы, когда её видят различные наблюдатели из разных инерциальных систем отсчёта.

Система отсчёта, относительно которой скорость центра масс равна нулю, не существует для группы фотонов, движущихся в одном направлении. Однако, когда два или более фотона движутся в разных направлениях, существует система координат центра масс. Таким образом, инвариантная масса системы из нескольких фотонов, движущихся в разных направлениях, положительна, несмотря на то, что она равна нулю для каждого фотона.

Сумма масс

Инвариантная масса системы включает массу любой кинетической энергии составляющих системы, которая остаётся в центре системы отсчёта импульса, поэтому инвариантная масса системы может быть больше суммы инвариантных масс её отдельных составляющих. Например, масса и инвариантная масса равны нулю для отдельных фотонов, даже если они могут добавлять массу к инвариантной массе систем. По этой причине инвариантная масса, как правило, не является аддитивной величиной (хотя есть несколько редких ситуаций, когда это может быть, как в случае, когда массивные частицы в системе без потенциальной или кинетической энергии могут быть добавлены к общей массе).

Рассмотрим простой случай системы из двух тел, где объект A движется к другому объекту B, который изначально находится в состоянии покоя (в любой конкретной системе отсчёта). Величина инвариантной массы этой системы из двух тел (см. определение ниже) отличается от суммы масс покоя (т.е. их соответствующей массы в неподвижном состоянии). Даже если мы рассмотрим ту же систему с точки зрения центра импульса, где чистый импульс равен нулю, величина инвариантной массы системы не равна сумме масс покоя частиц внутри нее.

Кинетическая энергия частиц системы и потенциальная энергия силовых полей (возможно, отрицательная^[англ.]) вносят вклад в инвариантную массу системы. Сумма кинетических энергий частиц, является наименьшей в системе координат центра импульса.

Для изолированной "массивной" системы центр масс движется по прямой с постоянной субсветовой скоростью. Таким образом, всегда можно разместить наблюдателя, который будет двигаться вместе с ним. В этой системе отсчёта, которая является системой центра масс, общий импульс равен нулю, и систему в целом можно рассматривать как "находящуюся в состоянии покоя", если это связанная система ннапример, бутылка с газом). В этой системе отсчёта, которая существует всегда, инвариантная масса системы равна общей энергии системы (в системе отсчёта с нулевым импульсом), делённой на "c"².

Определение в физике элементарных частиц

В физике элементарных частиц инвариантная масса m₀ системы $N$ элементарных частиц может быть рассчитана по энергиям частиц $E_{i}$ и их импульсам $\mathbf {P} _{i}$ , $i=1,...N$ , измеренными в произвольной системе отсчёта, с помощью соотношения энергии и импульса^[англ.]^[3]^[4]:

m_{0}^{2}c^{4}=\left(\sum _{i}E_{i}\right)^{2}-\left\|\sum _{i}\mathbf {p} _{i}\right\|^{2}c^{2}

или в релятивистской системе единиц где $c=1$ ,

m_{0}^{2}=\left(\sum _{i}E_{i}\right)^{2}-\left\|\sum _{i}\mathbf {p} _{i}\right\|^{2}

Инвариантная масса одинакова во всех системах отсчёта (см. также специальная теория относительности). С математической точки зрения она представляет собой псевдоевклидову длину четырёхвектора (E, p), рассчитанную с использованием релятивистской версии теоремы Пифагора^[4], которая использует разные знаки для пространственных и временных измерений. Эта длина сохраняется при любом смещении или вращении Лоренца в четырёх измерениях, точно так же, как обычная длина вектора, сохраняется при вращениях.

Поскольку инвариантная масса определяется из величин, которые сохраняются во время распада, инвариантная масса, рассчитанная с использованием энергии и импульса продуктов распада одной частицы, равна массе распавшейся частицы.^[4]

В экспериментах по неупругому рассеянию инвариантная масса ^[4] необнаруженной частицы, уносящей с собой часть энергии и импульса, называется недостающей массой $W$ . Она определяется (в релятивистской системе единиц)^[4]:

W^{2}=\left(\sum E_{\text{in}}-\sum E_{\text{out}}\right)^{2}-\left\|\sum \mathbf {p} _{\text{in}}-\sum \mathbf {p} _{\text{out}}\right\|^{2}.

Если есть одна доминирующая частица, которая не была обнаружена во время эксперимента, её массу можно определить по пику на графике её инвариантной массы.^[3]^[4]

В тех случаях, когда импульс вдоль одного направления не может быть измерен (т.е. в случае нейтрино, о присутствии которого можно судить только по недостающей энергии^[англ.]), используется поперечная масса^[англ.].

Примеры

Столкновение двух частиц

При столкновении двух частиц (или распаде двух частиц) квадрат инвариантной массы (в в релятивистской системе единиц) равен^[3]

{\begin{aligned}M^{2}&=(E_{1}+E_{2})^{2}-\left\|{\textbf {p}}_{1}+{\textbf {p}}_{2}\right\|^{2}\\&=m_{1}^{2}+m_{2}^{2}+2\left(E_{1}E_{2}-{\textbf {p}}_{1}\cdot {\textbf {p}}_{2}\right).\end{aligned}}

Безмассовые частицы

Инвариантная масса системы, состоящей из двух безмассовых частиц, импульсы которых образуют угол $\theta$ имеет удобное выражение:

{\begin{aligned}M^{2}&=(E_{1}+E_{2})^{2}-\left\|{\textbf {p}}_{1}+{\textbf {p}}_{2}\right\|^{2}\\&=[(p_{1},0,0,p_{1})+(p_{2},0,p_{2}\sin \theta ,p_{2}\cos \theta )]^{2}\\&=(p_{1}+p_{2})^{2}-p_{2}^{2}\sin ^{2}\theta -(p_{1}+p_{2}\cos \theta )^{2}\\&=2p_{1}p_{2}(1-\cos \theta ).\end{aligned}}

Эксперименты на коллайдере

В экспериментах на коллайдере частиц часто определяют угловое положение частицы в терминах азимутального угла $\phi$ и псевдобыстроты $\eta$ . Кроме того, обычно измеряется поперечный импульс, $p_{T}$ . В этом случае, если частицы безмассовые или сильно релятивистские ( $E\gg m$ ), то инвариантная масса определяется как:

$M^{2}=2p_{T1}p_{T2}(\cosh(\eta _{1}-\eta _{2})-\cos(\phi _{1}-\phi _{2})).$

См. также

Примечания

↑ Ю.В. Катышев, Д.Л. Новиков, Э.А. Полферов Англо-русский словарь по физике высоких энергий. — М., Русский язык, 1984. — c. 200
↑ ¹ ² Элементы.ру Инвариантная масса Архивная копия от 12 марта 2022 на Wayback Machine
↑ ¹ ² ³ Сарычева, Л. И. Введение в физику микромира: физика частиц и ядер. Архивная копия от 20 февраля 2022 на Wayback Machine 6.2.2 Метод инвариантных масс Архивная копия от 20 февраля 2022 на Wayback Machine — Изд. 4-е. — Москва : URSS : Либроком, 2012. — 220 с., ISBN 978-5-397-02675-8
↑ ¹ ² ³ ⁴ ⁵ ⁶ Копылов Г.И. Всего лишь кинематика. — М., Наука, 1981. — с. 27, 62, 71, 80, 81

[1] Ю.В. Катышев, Д.Л. Новиков, Э.А. Полферов Англо-русский словарь по физике высоких энергий. — М., Русский язык, 1984. — c. 200

[Elem-2] ¹ ² Элементы.ру Инвариантная масса Архивная копия от 12 марта 2022 на Wayback Machine

[Sary-3] ¹ ² ³ Сарычева, Л. И. Введение в физику микромира: физика частиц и ядер. Архивная копия от 20 февраля 2022 на Wayback Machine 6.2.2 Метод инвариантных масс Архивная копия от 20 февраля 2022 на Wayback Machine — Изд. 4-е. — Москва : URSS : Либроком, 2012. — 220 с., ISBN 978-5-397-02675-8

[Kopy-4] ¹ ² ³ ⁴ ⁵ ⁶ Копылов Г.И. Всего лишь кинематика. — М., Наука, 1981. — с. 27, 62, 71, 80, 81

[1]

[2]

[3]

[4]